2019年解放軍文職招聘考試護(hù)理學(xué)基礎(chǔ)知識：癌痛的等級和用藥-解放軍文職人員招聘-軍隊文職考試-紅師教育
2019年解放軍文職招聘考試護(hù)理學(xué)基礎(chǔ)知識：癌痛的等級和用藥發(fā)布時間：2019-02-17 11:36:43疼痛是臨床上常見癥狀之一，也是第5大生命體征，我們常用數(shù)字0～10代替文字來表示疼痛的程度。我們將一條直線等分為10段，按0～10分次序評估疼痛程度，0分表示無痛，10分表示痛到極點，中間次序表示疼痛的不同程度。大家都知道媽媽們在分娩時非常疼，通常分娩時的疼痛在7～8分左右。而癌癥病人，他們的疼痛可以達(dá)到10分。實際上相當(dāng)多的患者不是直接死于癌癥，而是死于癌痛的折磨。那我們可以通過哪些方式來緩解病人的痛苦呢?除此之外，物理止痛?？梢詰?yīng)用冷、熱療法，如冰袋、冷濕敷或熱濕敷、溫水浴、熱水袋等。理療、按摩及推拿也是臨床上常用的物理止痛方法。但是需要注意的是，一般情況下，高熱患者、有出血傾向疾病的患者和結(jié)核患者應(yīng)禁用物理鎮(zhèn)痛;空腹、過度勞累和餐后30分鐘內(nèi)，也不適宜用強力的物理鎮(zhèn)痛。當(dāng)然，別忘了還有中醫(yī)的治療方法，其中針灸止痛根據(jù)疼痛的部位，針刺相應(yīng)的穴位，使人體經(jīng)脈疏通、氣血調(diào)和，以達(dá)到止痛的目的。所以總的來說，對于能夠治愈的癌癥患者，有效的止痛可以明顯改善患者的一般情況，而對于難以治愈的患者，有效的止痛可以使他們較為舒適的走完最后一段日子，提高生存質(zhì)量。以上內(nèi)容是我們?yōu)榇蠹艺淼陌┩吹牡燃壓陀盟幭嚓P(guān)內(nèi)容，希望可以幫助到大家復(fù)習(xí)。
解放軍文職招聘考試相對論的基本思想和問題-解放軍文職人員招聘-軍隊文職考試-紅師教育
發(fā)布時間：2017-05-30 19:07:58相對論的基本思想和問題－愛因斯坦在1923年7月11日演講全文－如果考查一下相對論中今天在一定意義上可以認(rèn)為是可靠的科學(xué)成就的那個部分，就可以發(fā)現(xiàn)在這個理論中起著主導(dǎo)作用的兩個方面。第一，全部研究的中心是這樣一個問題：自然界是否存在著物理學(xué)上看來是特殊的（特別優(yōu)越的）運動狀態(tài)？（物理學(xué)的相對性問題）。第二，下面這個認(rèn)識論的假設(shè)是基本性的：概念和判斷只有當(dāng)它們可以無岐義地同我們觀測到的事實相比較時，才是有意義的。（要求概念和判斷是有內(nèi)容的）。如果把上面兩個方面應(yīng)用于特定的場合，比如應(yīng)用于古典力學(xué)，就可以把它們解釋清楚了。首先我們看到，在物質(zhì)所占有的每一點都存在著某種特別優(yōu)越的運動狀態(tài)，即物質(zhì)在被考查的那一點的運動狀態(tài)。然而我們所討論的問題本質(zhì)上只是來源于下面這樣一個問題：對于一些有廣延的區(qū)域，是否存在著物理學(xué)看來特殊的運動狀態(tài)？從古典力學(xué)的觀點來看，對這個問題應(yīng)當(dāng)作出肯定的回答：這種物理學(xué)上看來特殊的應(yīng)當(dāng)狀態(tài)就是慣性系的運動狀態(tài)。這類表述，如同在相對論出現(xiàn)以前所有力學(xué)原理一般都具有的表述一樣，遠(yuǎn)遠(yuǎn)不能滿足上面指出的 有內(nèi)容的要求 。運動只能理解為物體的相對運動。在力學(xué)中，一般講到運動，總是意味著相對于坐標(biāo)系的運動。然而，如果坐標(biāo)系簡單地被看作是某種想像的東西，那末這種理解就不符合 有內(nèi)容的要求 ?；氐綄嶒炍锢韺W(xué)后，可以確信，在那里坐標(biāo)系總是用 實際上絕對剛性的 物體來充當(dāng)。此外，這里還假設(shè)：這些剛體可以象歐幾里德幾何中的形體那樣相對靜止地排列。在我們有權(quán)認(rèn)為有這種絕對剛性的量具存在的限度內(nèi)，不論是 坐標(biāo)系 概念，還是物質(zhì)相對于這個坐標(biāo)系運動的概念，都能夠符合于 有內(nèi)容的要求 。同時，這種理解可以使 有內(nèi)容的要求 同歐幾里德幾何相一致（適合物理學(xué)的需要）。因此，關(guān)于歐幾里德幾何的正確性問題具有物理的意義；不論是在古典物理學(xué)中，還是在狹義相對論中，都必須預(yù)先假定它的正確性。古典力學(xué)中頂好是利用下面表述的慣性定律，把慣性系和時間一道加以定義：規(guī)定這樣的時間，并使坐標(biāo)系具有這種運動狀態(tài)（慣性系），該是可能的，對于這種坐標(biāo)系，質(zhì)點必須不承受作用力，不產(chǎn)生加速度，此外，關(guān)于這種時間，允許用從如何運動狀態(tài)開始的、同樣構(gòu)造的時鐘（具有周期過程的體系）來量度，而且這些量度結(jié)果是一致的。在這種情況下，有無限多個慣性系，它們相對作勻速直線運動，因此也就有無限多個物理上看來特殊的、相互等效的運動狀態(tài)。時間是絕對的，即同具體的慣性系的選取無關(guān)；它被多于邏輯上所必需的符號所規(guī)定，然而正如力學(xué)中所假設(shè)的那樣，這不應(yīng)該導(dǎo)致同實驗的矛盾。首先我們注意到，從有內(nèi)容的要求在一觀點來看，這種觀念的邏輯上的弱點就在于，我們沒有任何確定質(zhì)點是否受到作用力的實驗標(biāo)準(zhǔn)；因此 慣性系 的概念在某種程度上仍然是成問題的。暫時我還不去考慮這種缺陷，對它的分析將導(dǎo)致廣義相對論。在關(guān)于力學(xué)原理的推論的敘述中，絕對剛體的概念（以及時鐘的概念）起著基本的作用，對于這種概念可以用人所共知的理由提出異議。絕對剛體概念在自然界只能近似地實現(xiàn)，并且甚至不能以任意的近似程度來實現(xiàn)；因此這種概念并不嚴(yán)格地滿足 有內(nèi)容的要求 。還有，在全部物理學(xué)研究之前提出絕對剛體的(或者簡單地說剛體的)概念，然后，歸根到底，從最初的物理學(xué)定律出發(fā)，又在原子論的基礎(chǔ)上把剛體建立起來，而最初的物理學(xué)定律本身卻是用絕對剛體的量具的概念建立起來的，因此，這在邏輯上是不正確的。我們之所以指出這種方法論上的缺陷，是因為這種缺陷在同樣的意義上也在相對論中存在，在我們這里所論述的相對論的概括性觀念中存在。當(dāng)然，從物理定律的本質(zhì)開始，并且只對這種本質(zhì)提出 有內(nèi)容的要求 ，即最終確立同經(jīng)驗世界的無岐義的聯(lián)系，而不是在即使對于一個人為的、孤立的理論部分（即對于空間時間度規(guī)）來說也不完善的形式中來實現(xiàn)它，在邏輯上更為合理。然而，我們還沒有能夠建立起基本的自然規(guī)律，以便按照這條更加完善的道路前進(jìn)，而不致有失去牢固的立足點的危險。在我們討論的末尾部分，我們將看到，在最新的研究中已經(jīng)包含了實現(xiàn)這種邏輯上更為徹底的方法的嘗試，這種方法是以勒維－契維塔、魏爾和愛丁頓的思想為基礎(chǔ)的。根據(jù)上面所述，應(yīng)當(dāng)把什么東西理解為 特別優(yōu)越的運動狀態(tài) 的問題也變得明朗了。它們是在自然規(guī)律的表述形式方面特別優(yōu)越的。處于這種運動狀態(tài)的坐標(biāo)系的特點在于：在這些坐標(biāo)中表述的自然規(guī)律具有最簡單的形式。按照古典力學(xué)，物理學(xué)中在這種意義上最優(yōu)越的是慣性系的運動狀態(tài)。按照古典力學(xué)，可以（絕對地）區(qū)分非加速運動和加速運動；此外，在古典力學(xué)中的速度僅僅是相對速度（取決于慣性系的選取），而加速運動和轉(zhuǎn)動是絕對的（同慣性系的選取無關(guān)）。我們可以這樣來表述：按照古典力學(xué)，存在著 速度的相對性 ，然而沒有 加速度的相對性 。在預(yù)先作了這些評述之后，我們就可以轉(zhuǎn)入我們所考查的基本對象――相對論――并且描述迄今為止它的發(fā)展的原則性的方向。狹義相對論是使物理學(xué)基礎(chǔ)適合于麥克斯韋－洛侖茲電動力學(xué)的結(jié)果。根據(jù)以往的物理學(xué)，它采納了歐幾里德幾何對于絕對剛體的空間排列規(guī)律的正確性的假說，采納了慣性系和慣性定律。從自然規(guī)律形式化的觀點來看，狹義相對論把所有慣性系都等效的定律看作是對于全部物理學(xué)都是正確的（狹義相對論原理）。從麥克斯韋－洛侖茲電動力學(xué)出發(fā)，這個理論采納了真空中光速不變的定律（光速不變原理）。為了使狹義相對論原理同光速不變原理相一致，必須放棄存在絕對的（符合于一切慣性系的）時間的假設(shè)。這樣一來，我們就放棄了如下假說：同樣構(gòu)造的、隨意運動的、以適當(dāng)方式校準(zhǔn)了的鐘，應(yīng)當(dāng)這樣運行，它們之中的任何兩只鐘的讀數(shù)在相遇時都相互一致。賦予每一個慣性系以它自己的時間；慣性系的運動狀態(tài)和它的時間應(yīng)當(dāng)按照有內(nèi)容的要求以滿足光速不變原理的方式來確定。這樣定義的慣性系的存在以及慣性定律對于這些坐標(biāo)系的有效性，都是被預(yù)先假定了的。對于任何一個慣性系，時間是用相對于這個慣性系為靜止的和同樣構(gòu)造的鐘來量度的。用這些定義以及關(guān)于這些定義的不自相矛盾的假設(shè)中所隱含的假說，無岐義地建立了空間坐標(biāo)和時間從一個慣性系變換到另一個慣性系的變換定律，在就是所謂的洛侖茲變換。它的直接的物理意義在于絕對剛體和時鐘相對于我們所考查的慣性系的運動對絕對剛體形狀（洛侖茲收縮）和時鐘過程的影響。按照狹義相對論原理，自然規(guī)律對于洛侖茲變換應(yīng)當(dāng)是協(xié)變的；因此這理論給出了一般自然規(guī)律應(yīng)當(dāng)滿足的準(zhǔn)則。特別是，它得出了改變了形式的質(zhì)點運動的牛頓定律，在這些運動定律中，真空中的光速是極限速度，并且意味著能量和慣性質(zhì)量具有共同的本性。狹義相對論得到了巨大的成就。它使力學(xué)和電動力學(xué)相互協(xié)調(diào)。它減少了電動力學(xué)中邏輯上互不相關(guān)的假說的數(shù)目。它對基本概念作了必不可少的方法論分析。它把動量守恒定律和能量守恒定律聯(lián)結(jié)了起來，揭示了質(zhì)量和能量的統(tǒng)一?？墒撬匀徊荒苁刮覀兺耆珴M意――且不說量子論的困難，對于這些困難的解決實際上迄今為止的一切理論都顯得無能為力。同古典力學(xué)一樣，狹義相對論在同所有其它的運動狀態(tài)作比較時，保留了對某些特別優(yōu)越的運動狀態(tài)――慣性系的運動狀態(tài)――的區(qū)分。老實說，帶有這種保留甚至比起只對唯一的一個運動狀態(tài)予以特殊看待（就象靜態(tài)光以太理論中所做的那樣），更難于協(xié)調(diào)一致，因為后者至少還想到這種特殊看待的實在基礎(chǔ)：光以太。更為令人滿意的應(yīng)當(dāng)是這種一種理論，它從一開始就不區(qū)分出任何特別優(yōu)越的運動狀態(tài)。此外，前面已經(jīng)說到的慣性系的定義中和慣性定律的表述當(dāng)中的含糊不清，也引起了人們的懷疑。下面的討論將表明，從慣性質(zhì)量同引力質(zhì)量相等的經(jīng)驗規(guī)律來看，這些懷疑具有決定性的意義。設(shè)K是沒有引力場的慣性系，K 是相對于K有等加速度的坐標(biāo)系。那末質(zhì)點相對于坐標(biāo)系K 的行為就象K 是一個其中有著均勻的引力場的慣性系一樣。因此，從已知的引力場性質(zhì)的經(jīng)驗事實來看，慣性系的定義是不合適的。自然會產(chǎn)生這樣的想法：每一個以任何方式運動的參考系，從自然規(guī)律表述的觀點來看，同任何其它參考系都是等效的，因而，在有限的尺度范圍內(nèi)，一般不存在物理學(xué)上需要特殊看待的（特別優(yōu)越的）運動狀態(tài)（廣義相對性原理）。要把這種思想貫徹到底，還得要求比狹義相對論更加深刻地改變理論的幾何學(xué)－運動學(xué)基礎(chǔ)。問題在于，從狹義相對論得到的洛侖茲收縮導(dǎo)致下列結(jié)果：在一個相對于某個慣性系K（沒有引力場）作任意運動的坐標(biāo)系K 來看，歐幾里德幾何學(xué)的定律對于（相對于K 是靜止的）絕對剛體的空間排列不成立。因而從有內(nèi)容的要求這一觀點來看，笛卡兒坐標(biāo)系也就失去了意義。關(guān)于時間情況也很類似：根據(jù)同樣構(gòu)造的相對于K 是靜止的時鐘的讀數(shù)，或者根據(jù)光的傳播定律作出的相對于坐標(biāo)系K 的時間定義，也已沒有意義?？傊覀兊玫较铝薪Y(jié)果：引力場和度規(guī)只是同一個物理場所呈現(xiàn)的不同形式。對這種場的形式描述可以用下面討論的方法來實現(xiàn)。對于在任意的引力場中的質(zhì)點的任意無限小的附近，可以規(guī)定一個處于這樣運動狀態(tài)的局部坐標(biāo)系，相對于這個局部坐標(biāo)系來說，引力場并不存在（局部慣性系）。對于這種慣性系和這種無限小區(qū)域，我們可以認(rèn)為狹義相對論的結(jié)果在第一級近似上成立。在每一個空間－時間點上具有無限多個這種局部慣性系，它們之間通過洛侖茲變換聯(lián)系起來。洛侖茲變換的特征就在于它們使兩個無限接近的事件之間的 間隔 ds保持不變，我們用下面的等式來定義ds：ds2 =c2dt2－dx2－dy2－dz2這個間隔可以用量桿和時鐘來量度，因為x，y，z，t表示相對于局部慣性系量度的坐標(biāo)和時間。為了描述非無限小尺度的空間－時間區(qū)域，需要用到這樣一種任意四維流形坐標(biāo)（高斯坐標(biāo)），它保證以四個數(shù)字x1，x2，x3，x4單值地表示每一個空間－時間點，并且是符合于這種四維流形的連續(xù)性的。廣義相對論原理的數(shù)學(xué)表示就在于，反映一般自然規(guī)律的方程組對于所有這些坐標(biāo)系都具有相同的形式。因為局部慣性系的坐標(biāo)的微分可以用某些高斯坐標(biāo)系的微分dx 以線性關(guān)系表示，這樣，當(dāng)利用高斯坐標(biāo)系來表示兩個事件之間的間隔ds時，就得到下面的表示式：ds2 = g dx dx ( g = g )量g 是坐標(biāo)x 的連續(xù)函數(shù)，它決定四維流形的度規(guī)，因為ds定義為用量桿和時鐘（絕對的）來量度的量。然而正是這些量g 在高斯坐標(biāo)系中同樣也描述了引力場，引力場的本性和和決定度規(guī)的物理原因的統(tǒng)一性我們早已確定了。狹義相對論在非無限小區(qū)域成立的這種特殊情況就在于：通過適當(dāng)?shù)剡x取坐標(biāo)系，量g 在這個非無限小區(qū)域內(nèi)同坐標(biāo)系無關(guān)。按照廣義相對論，在純引力場中的質(zhì)點運動定律用短程線方程來表示。實際上，短程線是數(shù)學(xué)上最簡單的曲線，它在g 為常數(shù)的特殊情況下轉(zhuǎn)變成直線。因此，我們在這里要辦的事是把伽利略慣性定律轉(zhuǎn)換到廣義相對論中去。場方程的建立，在數(shù)學(xué)上歸結(jié)為可以服從引力勢g 的最簡單的廣義協(xié)變微分方程的問題。這些方程是這樣確定的，它們應(yīng)當(dāng)包含關(guān)于x 的不高于二階的g 的導(dǎo)數(shù)，并且這些導(dǎo)數(shù)只是線性地進(jìn)入方程?？紤]到這個條件，我們所考查的方程自然就成了牛頓引力理論的泊松方程向廣義相對論的轉(zhuǎn)換。上述討論過程導(dǎo)致了把牛頓理論作為第一級近似包含在里面的引力理論的建立，并且可以計算出同觀測結(jié)果相符合的水星近日點運動、光線在太陽引力場的偏轉(zhuǎn)和光譜線的紅移。為了使廣義相對論的基礎(chǔ)理論完善化，還必須在這個理論中引進(jìn)電磁場，它按照我們今天的信念，同時也是用來構(gòu)成物質(zhì)的基本組成的那種材料。也可以毫無困難地把麥克斯韋場方程轉(zhuǎn)換到廣義相對論。如果只假設(shè)這些方程不包含g 的高于一階的導(dǎo)數(shù)，并且在局部慣性系中它們在通常的（麥克斯韋）形式下成立，那末這種轉(zhuǎn)換完全是單值的，而且，引力場方程很容易用這種（麥克斯韋方程所遵循的）方式以電磁項來補充，它們必須考慮到電磁場的引力作用。這些場方程提供不出某種物質(zhì)理論。因此，為了在理論中引進(jìn)作為場源的有重物質(zhì)的作用，必須（如同在古典物理學(xué)中那樣）在理論中引進(jìn)物質(zhì)作為近似的、現(xiàn)象學(xué)的概念。相對性原理的直接結(jié)果不限于這些。選擇我們來看一看那些接近于闡明的問題。牛頓引進(jìn)意識到，慣性定律有一個方面是不能令人滿意的，這一點到目前為止還沒有提到；這就是：在同一切其它運動狀態(tài)相比較時，物理學(xué)為什么要特殊看待慣性系運動狀態(tài)，其真實原因在慣性定律中看不出來。當(dāng)人們認(rèn)為觀察到的物體是質(zhì)點的引力性質(zhì)的原因時，并沒有給質(zhì)點的慣性指出任何物質(zhì)原因，而只指出虛構(gòu)的原因（絕對空間，或慣性以太）。雖然在在邏輯上并不是不允許的，然而不能令人滿意。由于這個原因，E.馬赫要求在這個意義上改變慣性定律，認(rèn)為慣性也許應(yīng)該理解為物體相互之間作加速運動的阻力，而同 空間 無關(guān)。在這種理解下，一個被加速的物體應(yīng)當(dāng)能夠給予另一個物體以同樣的加速作用（加速感應(yīng)）。上述解釋還得到了廣義相對論較有力的支持，它消除了慣性效應(yīng)和引力效應(yīng)之間的區(qū)別。它歸結(jié)為下列要求：場g 必須完全為物質(zhì)所決定，準(zhǔn)確到絲毫不存在那種由于坐標(biāo)的自由選擇而帶來的任意性。還可以談到有利于馬赫要求的一點，即按照引力場方程，加速感應(yīng)實際上是存在的，盡管它是如此之弱的效應(yīng)，以致用力學(xué)實驗不可能直接發(fā)現(xiàn)它。如果把宇宙看作在空間上是有限的和封閉的，在廣義相對論中就可以滿足馬赫的要求。由于這個假說，認(rèn)為物質(zhì)在宇宙中的平均密度是非無限小的看來也是可能的，而在空間上無限的（準(zhǔn)歐幾里得的）宇宙中它似乎應(yīng)當(dāng)變?yōu)榱恪Ｈ欢荒懿惶岬?，為了這樣地滿足馬赫假設(shè)，必須在場方程中引進(jìn)一些項，它們既不是根據(jù)任何實驗資料，而且在某種程度上也不是在邏輯上為為這些方程的其它項所決定的。按照這種原因，上述 宇宙學(xué)問題 的解答暫時還不能認(rèn)為是完全令人滿意的。今天特別激動人心的問題是引力場和電磁場的統(tǒng)一的本性的問題。追求統(tǒng)一的理論的思想，不可能同現(xiàn)有的按其本性完全互不相關(guān)的兩種場的存在相協(xié)調(diào)。因此，已經(jīng)出現(xiàn)了從數(shù)學(xué)上建立這種統(tǒng)一場論的企圖，在這個理論中引力場和電磁場僅僅被看作是同一種統(tǒng)一場的兩個不同分量，并且它的方程，從可能性方面來所，也不是由邏輯上互不相關(guān)的項所組成。引力理論（從數(shù)學(xué)形式化觀點來看就是黎曼幾何）應(yīng)當(dāng)推廣到把電磁場定律也包括在內(nèi)。可惜，在這種嘗試方面，我們還不能象建立引力場理論那樣得到實驗事實（慣性質(zhì)量同引力質(zhì)量相等）的支持，而不得不僅限于數(shù)學(xué)上簡明性的判據(jù)，而這不能擺脫任意性?，F(xiàn)在，最有成效的是以勒維－契維塔、魏耳和愛丁頓的思想為基礎(chǔ)的，想以更普遍的仿射聯(lián)絡(luò)理論來代替黎曼度規(guī)幾何的嘗試。黎曼幾何的特征性的假定是：兩個無限接近的點可以同 間隔 ds相對照，它的平方是坐標(biāo)的微分的齊二次函數(shù)。由此可以得出結(jié)論：（在滿足某些物質(zhì)條件的情況下）歐幾里德幾何學(xué)在任意無限小的區(qū)域內(nèi)部都成立。因此，在某一點P的每一個線元（或矢量），可以用在任何給定的無限接近的一點P 的平行于它并同它相等的線元（或矢量）來對照（仿射聯(lián)絡(luò)）。黎曼度規(guī)決定著某種仿射聯(lián)絡(luò)。反過來，如果數(shù)學(xué)上給定了仿射聯(lián)絡(luò)（無限小的平行變換定律），那末在一般情況下，不存在這種可由它導(dǎo)出仿射聯(lián)絡(luò)的黎曼度規(guī)定義。黎曼幾何的最重要觀念（引力方程也是以它為基礎(chǔ)的）是 空間彎曲 ――而這又是僅僅以 仿射聯(lián)絡(luò) 為基礎(chǔ)的。如果在某個連續(xù)區(qū)中給出這樣的仿射聯(lián)絡(luò)，不是一開始就建立在度規(guī)的基礎(chǔ)上，那末就得到了黎曼幾何的推廣，其中仍保留過去導(dǎo)出的最重要的量。在求得可以服從仿射聯(lián)絡(luò)的最簡單的微分方程的同時，我們可以指望把引力方程作重要的推廣，使它把電磁場規(guī)律也包含在內(nèi)。這種指望確實得到了證實，然而當(dāng)我們從這里面暫時還得不到某種新的物理學(xué)聯(lián)系的時候，我們還不知道是否可以把這樣得到的形式關(guān)系看作是對實際的物理學(xué)的充實。特別是，在我看來，只有當(dāng)場論允許用它的不含有奇點的解來描述帶電的基本粒子時，才可以認(rèn)為它是令人滿意的。最后，不應(yīng)當(dāng)忘記，關(guān)于電的基本組成的理論不應(yīng)當(dāng)同量子論問題割裂開來。而對這個現(xiàn)代最深刻的物理學(xué)問題，相對論暫時還顯得無能為力。不管怎樣，即使有朝一日由于量子論問題的解決，一般方程的形式得到進(jìn)一步深刻的改變，――哪怕完全改變我們用以描述基元過程的量――相對性原理在任何時候還是不能放棄的；迄今為止利用它所導(dǎo)出的定律，至少仍然保留其作為極限定律的意義。―――――――――――――――――――――――這是愛因斯坦于1923年7月11日在瑞典哥特堡舉行的 北方國家自然科學(xué)科學(xué)家代表會議 上所作的報告。愛因斯坦在作這個報告的當(dāng)天接受了諾貝爾獎金，而授獎時，他并沒有按照傳統(tǒng)的儀式發(fā)表講話。值得注意的是，授予愛因斯坦諾貝爾獎金的理由是他在光量子論方面的貢獻(xiàn)，而沒有提到相對論。――編譯者
